Bài giảng Tĩnh điện học: Phần XIV - ĐHBK TP.HCM

Bài giảng Tĩnh điện học - Phần XIV: Trường điện từ các luận điểm của Maxwell, giới thiệu các kiến thức về các luận điểm của Maxwell, giả thuyết về "dòng điện dịch", Phương trình Maxwell,... Đây là tài liệu học tập và giảng dạy dành cho sinh viên và giảng viên ngành Điện.
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
Bài giảng Tĩnh điện học: Phần XIV - ĐHBK TP.HCM Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa TRƯỜNG ĐIỆN TỪCÁC LUẬN ĐIỂM CỦA MAXWELL 1 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa LUẬN ĐIỂM 1§ Bất kì một từ trường nào biến thiên theo thời gian cũng sinh ra một điện trường xoáy. ur uur ∫ q E dl ≠ 0 2 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách KhoaPhương trình Maxwell – Faraday uruur d uruur Ñ∫ Edl = − dt ∫ BdS B dS ur S ur E ∂B rot E = − (C) ∂t Lưu số của vectơ cường độ điện trường xoáydọc theo một đường cong kín bất kì thì bằng về giátrị tuyệt đối, nhưng trái dấu với tốc độ biến thiêntheo thời gian của từ thông gửi qua diện tích giớihạn bởi đường cong đó. 3 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Luận điểm thứ hai§ Bất kì một điện trường nào biến thiên theo thời gian cũng sinh ra một từ trường(thực nghiệm đã chứng minh) 4 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Giả thuyết về “Dòng điện dịch”§ Dòng điện dịch là dòng điện tương đương với một điện trường biến đổi theo thời gian về phương diện sinh ra từ trường.§ Theo Maxwell điện trường biến đổi giữa hai bản của tụ điện sinh ra từ trường giống như một dòng điện,(dòng điện dịch) chạy qua tòan biệ không gian giữa hai bản tụ điện, có chiều là chiều của dòng điện dẫn trong mạch, và có cường độ băng cường độ dòng điện dẫn 5 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Giả thuyết về “Dòng điện dịch”§ Xét về phương diện sinh ra từ trường thì bất kì một điện trường nào biến đổi theo thời gian cùng giống như một sòng điện, gọi là dòng điện dịch ur cóc vectơ mật độ dòng: ∂D jd = ∂t 6 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Phương Trình Maxwell - Ampere dS jd i ur j uur r ∂ D rot H = j + H ∂t S dl§ Lưu số của vectơ cường độ từ trường dọc theomột đường cong kin bấtkì thì bằng cường độ dòngđiện toàn phần chạy qua diện tích giới hạn bởiđường cong đó. 7 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Trường điện từ§ Điện trường và từ trường luôn luôn tồntại đồng thời trong không gian tạo thànhmột trường thống nhất: Trường điện từ. 8 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Hệ thống các phương trình(1)§ Phương trình Maxwell-Faraday ur uruur ∂ B uur – Dạng tích phân ÑC∫ Edl = −∫∫S ∂t dS ur ur ∂B – Dạng vi phân rot E = − ∂t§ Phương trình Maxwell - Ampe ur uuruur  r ∂ D  uur ÑC∫ H dl = ∫∫S  j + ∂t  dS – Dạng tích phân ur – Dạng vi phân uur r ∂ D rot H = j + ∂t 9 Trường Đai học Quốc Gia TpHCM Đại học Bách Khoa Hệ thống các phương trình(2)§ Định lý Gauss cho điuruur ện trường – Dạng tích phân ∫∫ DdS = q S ur – Dạng vi phân divD = ρ§ Định lý Gauss cho từ trường uruur – Dạng tích phân ∫∫ BdS = 0 S ur – Dạng vi phân divB = 0 10 ...