CƠ SỞ ÂM HỌC ĐẠI DƯƠNG ( BIÊN DỊCH PHẠM VĂN HUẤN ) - CHƯƠNG 8

SỰ TRUYỀN ÂM PHẢN DẪN SÓNGNgược lại với truyền dẫn sóng, sự truyền âm phản dẫn sóng diễn ra khi một tia rời khỏi nguồn không bao giờ trở lại độ sâu của nguồn. Một ví dụ về truyền phản dẫn sóng được cho trên hình 1.8. Ở đây chúng ta sẽ xét kiểu truyền âm này đối với hai trường hợp khác nhau, tức tùy thuộc građien tốc độ dc / dz tại một trục phản dẫn sóng không bằng không (mục 8.1) hay bằng không (mục 8.2, 3). ...
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
CƠ SỞ ÂM HỌC ĐẠI DƯƠNG ( BIÊN DỊCH PHẠM VĂN HUẤN ) - CHƯƠNG 8 Chương 8trường phân tầng phương ngang n = n( z ) chúng ta có V = 1 tại mọi t . Nếu chỉ số khúc xạ có dạng SỰ TRUYỀN ÂM PHẢN DẪN SÓNG 2 2 µ ( z, r ) , n ( z, r ) = n0 ( z ) +vế phải của (7.4.24) tỉ lệ với µ . Đối với những điều kiện đại dương điển Ngược lại với truyền dẫn sóng, sự truyền âm phản dẫn sóng diễn rahình, µ là một đại lượng nhỏ (~ 10 −2 ) và do đó, hàm V rất gần với đơn khi một tia rời khỏi nguồn không bao giờ trở lại độ sâu của nguồn. Một ví dụ về truyền phản dẫn sóng được cho trên hình 1.8. Ở đây chúng ta sẽ xétvị . kiểu truyền âm này đối với hai trường hợp khác nhau, tức tùy thuộc Bây giờ, nếu khai triển các hàm V ( t, r, z ), F ( t, z ) và n 2 ( z, t ) ở lân građien tốc độ dc / dz tại một trục phản dẫn sóng không bằng khôngcận t = r thành một chuỗi lũy thừa của ( t − r ) và cho các số hạng cùng (mục 8.1) hay bằng không (mục 8.2, 3).bậc bằng nhau, ta nhận được một hệ truy hồi cho các hệ số V ( m ) ( r, z )của chuỗi khai triển của V ( t, r, z ) . Bốn hệ số đầu tiên (bỏ qua các đối số 8.1. KÊNH PHẢN DẪN SÓNG TUYẾN TÍNH LÂN CẬN BỀ MẶTcủa chúng) [7.14] là: NƯỚC V ( 0 ) = 1, V (1) = −1 / 2r, V ( 2) = 1 / 2 r 2 , Giả sử rằng trong nửa không gian z > 0 giới hạn bởi mặt nước tự do tại z = 0 , bình phương của chỉ số khúc xạ được cho bằng luật tuyến −3 ( 3) 2 = −r + k0 ∂n / ∂r . (7.4.25) V tínhTa thấy rằng sự hiệu chỉnh liên quan tới sự biến thiên của chỉ số khúc xạ n 2 ( z ) = 1 + az . (8.1.1)xuất hiện trong số hạng thứ ba. Tại az bé, nó gần tương ứng với luật tuyến tính đối với tốc độ âm c( z ) (mục 6.6). Phương trình (6.5.4) với k( z ) = k0 n( z ) giản ước thành (6.6.12) nếu chúng ta đặt t = t0 − z / H , trong đó H = ( ak0 ) −1 / 3 . t0 = H 2 (ξ 2 − k0 ), 2 2 (8.1.2) Trường âm tại một điểm bất kỳ lại một lần nữa được mô tả bằng (6.6.6) với những hàm riêng được chọn đúng dắn ψ l ( z ) . Đối với các điều kiện phản dẫn sóng, những hàm này tại z → ∞ ...