Dao động của dầm sandwich FGM chịu khối lượng di động

Bài viết Dao động của dầm sandwich FGM chịu khối lượng di động nghiên cứu ứng xử động lực học của dầm sandwich FGM chịu tác động của khối lượng di động trên cơ sở mô hình phần tử dầm Timoshenko. Mô hình phần tử hữu hạn được xây dựng tính tới ảnh hưởng của lực quán tính, lực Coriolis và lực ly tâm.
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
Dao động của dầm sandwich FGM chịu khối lượng di động Tuyển tập Hội nghị Khoa học thường niên năm 2021. ISBN: 978-604-82-5957-0 DAO ĐỘNG CỦA DẦM SANDWICH FGM CHỊU KHỐI LƯỢNG DI ĐỘNG Bùi Văn Tuyển Trường Đại học Thủy lợi, emai: tuyenbv@tlu.edu.vn 1. MỞ ĐẦU Xét dầm FGM trong hệ trục tọa độ Đề-các như minh họa trên Hình 1. Dầm được tổ hợp Kết cấu dầm sandwich làm từ vật liệu có cơ từ hai vật liệu thành phần là gốm và thép. Ở tính biến thiên (Funtionally Graded Material, đây Vm, Vc tương ứng là tỷ phần thể tích của viết tắt là FGM) gồm ba lớp, trong đó lớp lõi thép và gốm, n là tham số vật liệu (0 ≤ n), là vật liệu thuần nhất và hai lớp ngoài là vật xác định sự phân bố của các vật liệu thành liệu FGM có nhiều ưu điểm như khả năng phần theo chiều dày của dầm (tọa độ z). chịu lực / khối lượng và cách nhiệt tốt với ìï æ ö n nhiều tiềm năng ứng dụng cao. ïï ç z - z 0 ÷ Bài báo nghiên cứu ứng xử động lực học ïï çç z - z ÷ ÷ ÷ , z Î [z0 , z1 ] của dầm sandwich FGM chịu tác động của ïï è 1 0ø khối lượng di động trên cơ sở mô hình phần Vm = ïí 1, z Î [z1 , z2 ] (1) ïï n tử dầm Timoshenko. Mô hình phần tử hữu ïï æ z - z ö z Î [z2 , z3 ] ïï çç 3 ÷ hạn được xây dựng tính tới ảnh hưởng của ÷ ÷ , ïï çè z 2 - z3 ø÷ lực quán tính, lực Coriolis và lực ly tâm. Đáp î ứng động lực học của dầm dưới tác động của Vm + Vc = 1 các lực có khối lượng khác nhau được tính Theo lý thuyết dầm Timosenko chuyển toán trên cơ sở phương pháp tích phân trực vị của một điểm bất kỳ theo phương x và z tiếp Newmark. Ảnh hưởng của các tham số cho bởi: hình học, vật liệu dầm tới ứng xử động lực học của dầm cũng được nghiên cứu chi tiết. u (x, z, t )= u0 (x, t )- zq(x, t ) (2) w(x, z, t )= w0 (x, t ) 2. MÔ HÌNH TOÁN HỌC u u0  z  xx    z ;  xx  E  z   xx m x x x (3) v u w w0  xz     ;  xz  G  z   xz FGM x z x x h Thép thÐp Năng lượng biến dạng đàn hồi của dầm là: FGM b L h/ 2 U      xx  xx   xz  xz dzdx (4) z,w 2 0  h/ 2 z3 Gốm gèm Thép Động năng của dầm, thế năng của khối z2 thÐp lượng di động là: y h z1 Thép thÐp b L h/ 2   u  2   w  2  T           dzdx z (5) z0 Gốm gèm 2 0  h/ 2    t   t   b Mặt mÆtcắt c¾t dầm dÇm  mg - mw L &&0 - 2mvw&0,x - mv 2 w0,xx   Π = -  δ(x - vt)dx Hình 1. Dầm FGM  w0 (x,t) - mu& 0  ...