Khái Quát Về Mô Hình Hóa Trong Plaxis - Gs.Nguyễn Công Mẫn phần 7

Ngoài ra, phương pháp phần tử hữu hạn cũng được dùng trong vật lý học để giải các phương trình sóng, như trong vật lý plasma, các bài toán về truyền nhiệt, động lực học chất lỏng, trường điện từ.
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
Khái Quát Về Mô Hình Hóa Trong Plaxis - Gs.Nguyễn Công Mẫn phần 7 MH tÝnh chÊt vËt liÖu trong PLAXIS 2.4. Hardening Soil M (HS) [isotropic hardening] ¦S lÖch KQTN nÐn ba trôc • Quan hÖ q = σ1 - σ3 ≈ ε (®−êng cong) C¾t tho¸t n−íc TC σ1 − σ 3 • C¸c ®Æc tr−ng vËt liÖu c, φ, Ψ ®−êng tiÖm cËn qa ®−êng ph¸ ho¹i qf , Eoed , Eur = 3E50 ν ur = 0.2 1 ref M ≈ 0,5 , E50 ref E50 ref , ref σ1 E1 = 1 K 0nc = 1 − sin φ pref = 100®v ¦S, σ3 Eur σ 2 = Rf = qf / qa (Rf = 0,9) – hÖ sè ph¸ ho¹i 1 ε σ tension = 0, cincrement = 0 ( ) m Eoed = σ / p ref λ p ref -σ1 λ* = = ref E víi λ* oed (1 + e) ref Eoed k 2 p ref k* =pref 1 = ref E víi (1 + e) TN nÐn oedomet ur k* 43 -ε1Cöa sæ cho c¸c th«ng sè MH HS Advance parameters 2G (1 −ν ) Eoed = 1 − 2ν E G= 2(1 +ν ) (1 −ν )E Basic parameters Eoed = (1 − 2ν )(1 +ν ) 44 MH tÝnh chÊt vËt liÖu trong PLAXIS * C¸c PT vÒ tõ biÕn theo thÝ nghiÖm oe®«met ⎡t ⎤ ⎛ tc + t ⎞ víi t > tc ε = εc − CB log⎢ ⎥ ⇒ ε = εc − CB log⎜ ⎟ ⎜t ⎟- Buisman (1936): vµ t’ > 0 ⎣tc ⎦ ⎝c⎠ BiÕn d¹ng cè kÕt thÊm e – HS rçng ⎛ τ + t ⎞ e = ec − Cα log⎜ c ⎜τ ...