Số lấp đầy trong mô hình Falicov - Kimball ba thành phần lấp đầy 2/3

Bài viết Số lấp đầy trong mô hình Falicov - Kimball ba thành phần lấp đầy 2/3 trình bày kết quả nghiên cứu về sự chuyển pha kim loại - điện môi của FKM ba thành phần lấp đầy 2/3 áp dụng CPA thông qua số lấp đầy của hạt nhẹ hai thành phần.
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
Số lấp đầy trong mô hình Falicov - Kimball ba thành phần lấp đầy 2/3Tuyển tập Hội nghị Khoa học thường niên năm 2022. ISBN: 978-604-82-7001-8 SỐ LẤP ĐẦY TRONG MÔ HÌNH FALICOV - KIMBALL BA THÀNH PHẦN LẤP ĐẦY 2/3 Nguyễn Thị Hương Trường Đại học Thủy lợi, email: nthuong@tlu.edu.vn1. GIỚI THIỆU CHUNG tạp của hệ nhiều hạt, bài toán nghiên cứu các hệ điện tử tương quan không thể có lời giải Chuyển pha là một trong những vấn đề hấp chính xác. Trong bài báo cáo này, tôi lựadẫn thu hút được sự chú ý của các nhà Vật lí chọn phương pháp gần đúng thế kết hợplí thuyết, do sự thể hiện mạnh mẽ của các (CPA) để giải quyết vấn đề trên.hiệu ứng trong hệ điện tử tương quan nhiềuthành phần. 2. PHƯƠNG PHÁP NGHIÊN CỨU Trong những năm gần đây, thực nghiệmnghiên cứu các nguyên tử siêu lạnh trên Hamiltonian của mô hình Falicov –mạng tinh thể quang học đã mở ra cho Kimball ba thành phần (FKM) có dạng [3]chúng ta một hướng nghiên cứu mới. Mạng H  t  ci c j  h.c   c  ci citinh thể quang học được tạo ra từ sự giao i, j , i ,thoa của các chùm tia laser có khả năng mô   f  fi  fi  U cc  cicicici (1)phỏng một cách chính xác các mô hình lí i, ithuyết thông qua việc điều chỉnh các thông U cf  fi  fi ci cisố của các chùm tia laser. Gần đây, mạng itinh thể quang học có khả năng bẫy một hỗn trong đó: t là tham số nhảy nút tại các vị tríhợp các nguyên tử fermion với sự mất cân lân cận gần nhất của các nguyên từ fermionbằng về khối lượng dẫn đến nhiều kết quả hai thành phần, nó quyết định tính linh độngthú vị. Trong bài báo cáo này, tôi nghiên của các electron; ci  ci  , fi  fi  tương ứngcứu mô hình Falicov - Kimball (FKM) ba là các toán tử sinh (hủy) cho nguyên tửthành phần gồm hai thành phần nguyên tử fermion hai thành phần (hạt nhẹ) có spin  vànhẹ và một thành phần nguyên tử nặng. Mô một thành phần (hạt nặng) trên nút mạng i;hình FKM ba thành phần có thể được Ucc , U cf tương ứng là tương tác đẩy giữa cácnghiên cứu trên mạng tinh thể quang họcbẫy hỗn hợp các nguyên tử hai thành phần nguyên tử fermion hai thành phần, giữa6 Li và các nguyên tử một thành phần 40K nguyên tử fermion hai thành phần và nguyên[1]. Trong bài báo cáo này, tôi nghiên cứu tử fermion một thành phần, nó quyết địnhảnh hưởng của tương tác Coulomb đến tính định xứ của electron.chuyển pha của FKM ba thành phần lấp đầy Áp dụng gần đúng tương tự hợp kim2/3 thông qua số lấp đầy của hạt hai thành (AAA) cho Hamiltonian (1). Xét các nguyênphần. tử fermion hai thành phần có spin hướng lên Nhiều phương pháp gần đúng đã được áp chuyển động trong trường tuần hoàn của cácdụng để giải quyết vấn đề trên như lí thuyết nguyên tử fermion hai thành phần có spintrường trung bình động (DMFT) [2]; gần hướng xuống và các nguyên tử fermion mộtđúng Boson cầm tù (SB) [3]. Do tính phức thành phần, ta thu được Hamiltonian tạp: 268 Tuyển tập Hội nghị Khoa học thường niên năm 2022. ISBN: 978-604-82-7001-8HAAA  t  ci c j  cj ci   c ci ci fermion hai thành phần có spin hướng lên chuyển động trong trường tuần hoàn của các i,j , i, (2) nguyên tử fermion hai thành phần có spin   f  fi fi   Eci ci . hướng xuống và các nguyên tử fermion một i, i, , thành phần. Hàm Green tương ứng với Hamiltonian (2) Hàm Green trung bình theo CPA:phải được lấy trung bình theo tất cả các cấu 4hình khả dĩ của thế ngẫu nhiên. Để giải quyết G (  )   P G (  ) (6)vấn đề hợp kim, chúng ta sử dụng phương  1pháp CPA để khắc phục khó khăn này. Trong G (  ) Với: G (  )  (7)phương pháp CPA ta thay trường thế ngẫunhiên E bằng một trường thế đồng nhất 1        G (  )  Trong đó năng lượng cấu hình và xác suất(không phụ thuộc vào vector sóng k ) và phụ được xác định theo bảng 1.thuộc vào năng lượng   (  ) . Khi đó, Khi đó số lấp đầy của hạt nhẹ được xácHamiltonian của FKM trong CPA có dạng: định qua công thức:Heff  t  ci c j  cj ci   c ci ci 1 0 i,j , i, (3) ...