Tóm tắt Luận án Tiến sỹ Vật lý nguyên tử: Nghiên cứu năng lượng đối xứng của chất hạt nhân và lớp da neutron của hạt nhân hữu hạn qua phản ứng trao đổi điện tích

OP (gấp nhất quán Lane) đóng vai trò trực tiếp liên kết giữa sự phụ thuộc isospin của tương tác NN trong trung bình và sự trao đổi phí trao đổi với IAS. Mặt khác, trong một tính toán hạt nhân Hartree-Fock (HF) (NM), năng lượng đối xứng S (ρ) của NM phụ thuộc hoàn toàn vào mật độ và phụ thuộc isospin của tương tác NN trong trung bình.
Nội dung trích xuất từ tài liệu:
Tóm tắt Luận án Tiến sỹ Vật lý nguyên tử: Nghiên cứu năng lượng đối xứng của chất hạt nhân và lớp da neutron của hạt nhân hữu hạn qua phản ứng trao đổi điện tíchBỘ KHOA HỌC VÀ CÔNG NGHỆBỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO_____________________VIỆN NĂNG LƯỢNG NGUYÊN TỬ VIỆT NAMB​ ÙI MINH LỘCNGHIÊN CỨU NĂNG LƯỢNG ĐỐIXỨNG CỦA CHẤT HẠT NHÂN VÀ LỚPDA NEUTRON CỦA HẠT NHÂN HỮUHẠN QUA PHẢN ỨNG TRAO ĐỔI ĐIỆN TÍCH​Chuyên ngành: Vật lý Nguyên tửMã số: ​62 44 01 06T​ UẬN ÁN TIẾN SĨ VẬT LÝ NGUYÊN TỬ​ ÓM TẮT LH​ à Nội - 2017Công trình được hoàn thành tại Viện Khoa học và Kỹ thuậtHạt nhân, Viện Năng lượng Nguyên tử Việt Nam, Bộ Khoahọc và Công nghệ Việt Nam,179 Hoàng Quốc Việt, Nghĩa Đô, Cầu Giấy, Hà Nội,Việt Nam.Người hướng dẫn khoa học: GS. TS. Đào Tiến Khoa.Phản biện: PGS. TS. Nguyễn Quang HưngPhản biện: PGS. TS. Nguyễn Tuấn KhảiPhản biện: PGS. TS. Phạm Đức KhuêLuận án được bảo vệ trước Hội đồng cấp viện chấmluận án tiến sĩ họp tại Trung tâm Đào tạo Hạt nhân,Viện Năng lượng Nguyên tử Việt Nam,140 Nguyễn Tuân, Thanh Xuân, Hà Nội, Việt Nam,vào hồi 9 giờ ngày 14 tháng 6 năm 2017.Có thể tìm hiểu luận án tại:- Thư viện Quốc gia Việt Nam- Thư viện Trung tâm Đào tạo Hạt nhânChapter 1IntroductionIn the structure of isobaric nuclei, there are the analog states calledthe Isobaric Analog States (IAS). They form a group of states relatedby a rotation in the isospin space. These states are strongly excited bythe charge-exchange (p, n)IAS or (3 He,t)IAS reaction. The chargeexchange (p, n)IAS or (3 He,t)IAS reaction to the IAS can be approximately considered as an “elastic” scattering process, with the isospinof the incident proton or 3 He being flipped, because the two IAS’sare members of an isospin multiplet which have similar structuresand differ only in the orientation of the isospin T [1]. In this picture,1the charge-exchange , isospin-flip scattering to the IAS is naturallycaused by the isovector part (IV) of the optical potential (OP), expressed in the following Lane form [3]U(R) = U0 (R) + 4U1 (R)t.T,aA(1.1)where t is the isospin of the projectile and T is that of the targetwith mass number A, a=1 and 3 for nucleon and 3 He, respectively.The second term is the symmetry term of the OP, and U1 is knownas the Lane potential that contributes to both the elastic and chargeexchange scattering to the IAS [1]. The IV term of the empiricalproton-nucleus or 3 He-nucleus OP in the Woods-Saxon form has beenused some 40 years ago [2] as the charge-exchange form factor (FF)to describe the (p, n)IAS or (3 He,t)IAS scattering to the IAS withinthe distorted wave Born approximation (DWBA).In the isospin representation, the target nucleus A and its isobaricanalog A˜ can be considered as the isospin states with T z = (N − Z)/2and T˜z = T z − 1, respectively. We denote the state formed by addingproton or 3 He to A as |aAi and that formed by adding a neutron or˜ so that the DWBA charge-exchange FF for thetriton to A˜ as |˜aAi,(p, n)IAS or (3 He,t)IAS scattering to the IAS can be obtained [4]from the transition matrix element of the OP (1.1) asp˜ 1 (R) t.T |aAi = 2 2T z U1 (R).Fcx (R) = h˜aA|4UaAaA2(1.2)Only in a few cases has the Lane potential U1 been deduced from theDWBA studies of (p, n)IAS scattering to the IAS. With the Coulombcorrection properly taken into account, the phenomenological Lanepotential has been shown to account quite well for the (p, n)IAS scattering to the IAS [5]. However, a direct connection of the OP to thenuclear density can be revealed only when the OP is obtained microscopically from the folding model calculation. In this case, the FF ofthe (3 He,t)IAS scattering to the IAS is given by the double-foldingmodel (DFM) [7, 6] compactly in the following forms ZZ2Fcx (R) =[∆ρ1 (r1 )∆ρ2 (r2 )vD01 (E, s) + ∆ρ1 (r1 , r1 + s) ×Tz33×∆ρ2 (r2 , r2 − s)vEX01 (E, s) j0 (k(E, R)s/M)]d r1 d r2 ,(1.3)EXwhere vD01 and v01 are the direct and exchange parts of the isospin-dependent part of the central nucleon-nucleon (NN) force; ∆ρi (r, r0 ) =(i)00ρ(i)n (r, r ) − ρ p (r, r ) is the IV density matrix of the i-th nucleus, whichgives the local IV density when r = r0 ; s = r2 − r1 + R, and M =aA/(a + A). The relative-motion momentum k(E, R) is obtained selfconsistently from the real OP at the distance R (see details in Ref. [7,6]). In the limit a → 1 and ∆ρ1 → 1, the integration over r1 disappears and Eq. (1.3) is reduced to a single-folded expression for the FFof the (p, n)IAS scattering to the IAS [6].3 ...